誇克(英語:Quark)日語:クォーク韓語:？希臘語:誇克希伯來語:誇克俄語:кварковые泰語:阿拉伯語:？簡介(壹個質子和壹個反質子在高能下碰撞，產生壹對幾乎自由的誇克。)1964、美國物理學家默裏·蓋爾曼和g·茨威格獨立提出中子、質子等強子是由——誇克這種更基本的單位組成的。它們具有分數電荷，分數電荷是基本電荷的2/3倍或-1/3倍，它們的自旋是1/2。
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誇克這個詞是蓋爾曼從詹姆斯·喬伊斯的小說《芬尼根的夜祭》中取的，是“三個誇克換壹個集合標記”這句話。這意味著壹個質子中有三個誇克。另外，誇克在這本書裏有很多含義，其中壹個是海鳥的聲音。他認為這適合他最初的奇怪想法“基本粒子不是基本的，基本電荷不是整數”，他還指出這只是壹個笑話，是對自命不凡的科學語言的壹種抵抗。另外，可能是因為他對鳥類的熱愛。
編輯這個誇克定義
所有的中子都是由三個誇克組成的，而反中子是由三個相應的反誇克組成的，比如質子和中子。質子由兩個上誇克和壹個下誇克組成，中子由兩個下誇克和壹個上誇克組成。
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電荷
誇克的電荷值是分數基本電荷的嗎？1?三倍還是+2？三次，看口味。上誇克、粲誇克和頂誇克(這三種稱為“上誇克”)的電荷是+2？3，而下誇克、奇誇克和底誇克(這三種稱為“下誇克”)是？1?3。反誇克與它們相應的誇克電荷相反；上反公園的費用是多少？2?3，而下反誇克的收費是+1？3。由於強子的電荷是組成它的誇克的電荷之和，所以強子的所有電荷都是整數:三個誇克(重子)、三個反誇克(反重子)或壹個誇克與壹個反誇克(介子)的結合，加上的電荷值都是整數。例如，組成原子核的強子、中子和質子的電荷分別為0和+1；中子由兩個下誇克和壹個上誇克組成，而質子由兩個上誇克和壹個下誇克組成。
紡紗
自旋是基本粒子的固有特性，其方向是重要的自由度。在可視化的時候，有時會把它看成是壹個沿自身中軸旋轉的物體(所以稱之為“自旋”)，但科學家認為基本粒子應該是壹個點粒子，所以這種觀點有點誤導。自旋可以用矢量表示，長度可以用普朗克常數縮減？來衡量。測量誇克時，在任壹軸上測量自旋的矢量分量，結果是+？/2還是？/2;所以誇克是壹種自旋1？2粒子。壹般用箭頭↑ +1表示沿壹個軸(約定為Z軸)的旋轉分量？2、向下箭頭↑來表示？1?2，然後在末尾加上味道的符號。比如壹個自旋是+1？2的上誇克可以寫成u↑。
弱相互作用
誇克只能通過弱相互作用從壹種味道變成另壹種味道，弱相互作用是粒子物理中的四種基本相互作用之壹。任何上型誇克(上誇克、粲誇克和頂誇克)都可以通過吸收或釋放壹個W玻色子而成為下型誇克(下誇克、奇誇克和底誇克)，反之亦然。這種異味機制是β衰變輻射過程的原因，在這個過程中，壹個中子(n)被“分裂”成壹個質子(p)、壹個電子(e)和壹個反電子中微子(νe)(見右圖)。當β衰變發生時，中子(udd)中的下誇克在釋放出壹個虛W玻色子後衰變為上誇克，於是中子變成了質子(uud)。然後W玻色子衰變為壹個電子和壹個反電子中微子。N → p+e-+νe (β衰變，重子標記)
Udd → uud+e-+νe (β衰變，誇克標記)
β衰變及其逆過程“逆β過程”在醫學上有常規應用，如正電子發射計算機斷層掃描。這兩個過程在高能實驗中也有應用，比如中微子探測。
圖為六個誇克之間弱相互作用的強度。線的“深度”由CKM矩陣的元素決定。雖然所有的誇克都有相同的變味過程，但是每個誇克都傾向於成為自己壹代的另壹個誇克。這種所有風味變化的相對趨勢由壹個數學表格來描述，該表格被稱為卡比波-小林-壹川矩陣(CKM矩陣)。CKM矩陣中所有值的大致大小如下:
其中Vij代表壹個誇克味I變成壹個誇克味J的可能性(反之亦然)。輕子(上圖中β衰變中W玻色子右邊的粒子)也有壹個等價的弱相互作用矩陣，叫做龐蒂科夫-穆-中川-阪田矩陣(PMNS矩陣)。PMNS矩陣和CKM矩陣壹起可以描述所有的風味變化，但它們之間的關系並不清楚。
強相互作用和色電荷
誇克有壹種性質叫做“色荷”。彩色電荷* * *，有三種，可以隨意標藍、綠、紅。每種顏色的電荷都有對應的反色電荷——反藍、反綠、反紅。每個誇克都有顏色，每個反誇克都有相反的顏色。負責誇克之間吸引和排斥的系統負責三種顏色的各種組合，稱為強相互作用，由壹種稱為膠子的規範玻色子傳遞；膠子將在下面詳細討論。描述強相互作用的理論被稱為量子色動力學(QCD)。壹個帶某種色荷的誇克可以和壹個帶相應反色荷的反誇克形成束縛系統；三個帶不同(反)色電荷的(反)誇克，即三種顏色各壹個，也可以束縛在壹起。兩個相互吸引的誇克會達到色中性:壹個誇克帶色荷ξ，另壹個帶色荷？ξ的反誇克，結合後色荷為零(或“白”色)，成為介子。就像基本光學的顏色疊加壹樣，把三個不同色荷的誇克或者三個這樣的反誇克組合起來，會得到相同的“白色”色荷，變成壹個重子或者反誇克。在現代粒子物理中，鏈接粒子相互作用的是壹種叫做規範對稱的空間對稱群(見規範場論)。色荷SU(3)(壹般簡稱為SU(3)c)是誇克色荷的規範對稱性，是量子色動力學的定義對稱性。物理定律不受空間方向(如X，Y，Z)的限制。即使坐標軸旋轉到新的方向，定律不變，量子色動力學物理也是如此，不受三維顏色空間即藍、紅、綠方向的影響。SU(3)c的顏色變化對應著顏色空間的“旋轉”(數學上顏色空間是壹個復空間)。對於每壹個誇克味F，都有三個子範疇fB、fG、fR，分別對應藍、綠、紅三種誇克色，形成三重態:壹個三分量的量子場，變換遵循Su (3) C的基本表達式，此時SU(3)c應該是局域的。換句話說，這個要求是允許轉換依賴於空間和時間。所以這種局域表象決定了強相互作用的性質，尤其是承載力的膠子有八種。
質量
提到誇克質量，需要兩個詞:壹個是“凈誇克質量”，即誇克本身的質量；另壹個是“群誇克質量”，即凈誇克質量加上其周圍膠子場的質量。這兩個質量的值壹般相差很遠。強子中的大部分質量屬於束縛誇克的膠子，而不是誇克本身。盡管膠子的內稟質量為零，但它們具有能量——更準確地說，是量子色動力學結合能(QCBE)——這為強子提供了如此大的質量(參見狹義相對論中的質量)。比如壹個質子的質量約為938兆電子伏/C2，其中三價誇克只有約11兆電子伏/C2；其余大部分質量可以歸因於膠子的QCBE。標準模型假設所有基本粒子的質量都來自希格斯機制，這與尚未發現的希格斯玻色子有關。頂誇克質量很大。壹個頂誇克大約和壹個金核壹樣重(~171 GeV/c2)。通過研究為什麽頂誇克有如此大的質量，物理學家希望找到更多關於誇克和其他基本粒子的質量來源。
財產清單
下表總結了六種誇克的關鍵性質。每種誇克味都有自己的壹套味量子數(同位旋(I3)，粲數(c)，奇數(s)，頂數(t)，底數(B’)，代表了誇克系統和強子的壹些特性。因為重子是由三個誇克組成的，所以所有誇克的重子數(b)是+1/3。對於反誇克來說，電荷(Q)和其他味量子數(B，I3，C，S，T和B’)都是與誇克不同的壹個符號。質量和總角動量(j；等於壹個點粒子的自旋)不會因為反粒子而改變符號。誇克根據其特性分為三代，如下表所示:誇克味道的性質，名稱，符號質量(MeV/C)，JB Q I 3 C S T B '反粒子反粒子符號。
第壹代
上u 1.7到3.3+0？2 +1?3 +2?3 +1?20萬反u
降d 4.1到5.8 1？2 +1?3 ?1?3 ?1?200000倒d
第二代
C 1，270+70？90 1?2 +1?3 +2?3 0 +1 0 0 0抗C
奇數s 101+29？21 1?2 +1?3 ?1?3 0 0 ?1 0 0反單數s
第三代
頂配t 172000 900 1，300 1？2 +1?3 +2?3 0 0 0 +1 0防頂t
B 4，190+180？60 1?2 +1?3 -1?3 0 0 0 0 ?1反底b
J=總角動量，B=重子數，Q=電荷，I3 =同位旋，C=粲數，S=奇數，T=頂數，B' =底數。*比如4，190+180？這樣的60分代表測量不確定度。以頂誇克為例，第壹種不確定性本質上是隨機的，第二種是系統的。註:每個誇克都有紅、綠、藍三個版本，但就上表所列的性質而言，三個版本是相同的，所以不列出。
編輯這壹段來發現研究。
通過實驗發現了除頂誇克以外的五種誇克，中國科學家丁肇中發現了粲誇克(又稱J粒子)的三色誇克圖。
並獲得諾貝爾物理學獎。近十年來高能粒子物理學家的壹個主要方向是頂誇克(T)。至於1994新發現的第六個“頂誇克”，相信是最後壹個。它的發現使科學家能夠獲得誇克的完整圖像，這有助於研究宇宙在大爆炸開始時不到壹秒鐘的時間內是如何演化的，因為大爆炸開始時產生的高熱會產生頂級誇克粒子。研究表明，壹些恒星可能在演化末期成為“誇克”。當恒星無法抵抗其引力收縮時，誇克會被密度的大幅增加擠出。最終，太陽大小的恒星可能會縮小到只有七八公裏，但它仍然會發光。誇克理論認為誇克都被囚禁在粒子內部，不存在單個誇克。有些人反對誇克並不真正存在。然而，幾乎所有誇克理論所做的預測都與實驗測量符合得很好，因此大多數研究人員認為誇克理論是正確的。1997年，俄羅斯物理學家戴阿·科諾夫等人預言，存在壹種由五個誇克組成的粒子，其質量比氫原子大50%。2001年，日本物理學家在SP Ring-8加速器上用伽馬射線轟擊壹塊塑料時，發現了五誇克粒子存在的證據。後來被托馬斯·傑珀森國家加速器實驗室和莫斯科理論與實驗物理研究所的物理學家證實。這個五誇克粒子由兩個上誇克、兩個下誇克和壹個反奇異誇克組成，不違反粒子物理的標準模型。這是首次發現由三個以上誇克組成的粒子。研究人員認為，這種粒子可能只是“五誇克”粒子家族中第壹個被發現的成員，可能還有由四個或六個誇克組成的粒子。壹個接壹個，九個實驗小組聲稱發現了五誇克的證據。但在其他高能實驗組及其數據中，包括輕子對撞機的使用，如德國DESY的宙斯實驗，日本KEK的Belle和美國SLAC的BaBar，以及CDF和D？在實驗中，沒有觀察到應該存在的證據。因此，所謂五誇克粒子的存在仍然是壹個有爭議的話題。同時，春8還計劃進壹步提高效率，輻射比目前強10倍，獲取更多實驗數據進行統計確認。目前人類只是在大膽假設和科學驗證。誇克是解釋壹些目前人類無法解釋的現象的可能假說，但人類壹直沒有找到誇克的直接證據。誇克
1996 65438+2月2日，科技日報發表了崔俊達教授的文章《復合時空理論不是病理科學》。崔在文章中進壹步指出:“誇克的存在在物理學上並不是普遍公認的。分歧可以追溯到20世紀70年代。中國的物理學家朱紅遠，諾貝爾獎獲得者量子力學創始人海德堡，都認為全世界很多物理學家花了這麽大的力氣去尋找誇克。如果誇克真的存在，早就應該被發現了。這位科學家如此否定誇克當然是不對的，就像那句“如果誇克真的存在，早就該被發現了”顯然是謬論，相當於說“如果癌癥真的存在，早就該被治愈了”。簡而言之，科學不能是任何虛假和情緒化的東西。誇克不能直接證明它的存在，也不能證明(哪怕是間接證明)它不存在。目前只是壹種假設。
編輯此發現過程
19世紀末，瑪麗·居裏打開了原子之門，證明了原子不是物質的最小粒子。不久，科學家們發現了兩種亞原子粒子:電子和質子。1932年，詹姆斯·查德威克發現了中子，這壹次科學家認為發現了最小的粒子。20世紀30年代中期，發明了粒子加速器。科學家們能夠將中子分解成質子，將質子分解成更重的原子核，並觀察碰撞會產生什麽。20世紀50年代，唐納德·格拉澤(Donald Glaser)發明了“氣泡室”，將亞原子粒子加速到接近光速，然後拋出這個充滿氫氣的低壓氣泡室。這些粒子與質子(氫原子核)碰撞後，質子分裂成壹組奇怪的新粒子。當這些粒子從碰撞點擴散時，會留下壹個微小的氣泡，暴露其蹤跡。科學家看不到粒子本身，但可以看到這些氣泡的痕跡。氣泡室圖像上的這些微小軌跡(每壹條軌跡都表明壹個先前未知粒子的短暫存在)是多樣的、眾多的，這讓科學家們既驚訝又不解。他們甚至無法猜測這些亞原子粒子是什麽。默裏·蓋爾曼，1929出生於曼哈頓，是名副其實的神童。3歲時，他就能心算出大數誇克之父蓋爾曼。
乘法；7歲的拼字比賽贏了12歲的孩子；8歲，智力堪比大部分大學生。然而，在學校，他感到無聊、煩躁，並患有嚴重的寫作障礙。雖然他完成論文和研究項目報告很容易，但他很少完成。盡管如此，他還是成功地從耶魯大學畢業，並先後在麻省理工學院、芝加哥大學(為費米)和普林斯頓大學(為《奧本海默》)工作。24歲時，他決定集中精力研究氣泡室圖像中的奇怪粒子。通過氣泡室圖像，科學家可以估計每個粒子的大小、電荷、方向和速度，但無法確定它們的身份。到1958，近100個名字被用來識別和描述這些探測到的新粒子。默裏·蓋爾曼認為，如果應用幾個關於自然的基本概念，就有可能理解這些粒子。他首先假設自然是簡單對稱的。他還假設，像自然界中所有其他物質和力壹樣，這些亞原子粒子是守恒的(即質量、能量和電荷在碰撞中沒有損失，而是保存了下來)。在這些理論的指導下，我們對物質結構的理解到目前為止。
蓋爾曼開始對質子分裂過程中的反應進行分類和簡化。他創造了壹種新的測量方法，叫做“陌生感”。這個詞是他從量子物理中引入的。奇點可以測量每個粒子的量子態。他還假設奇點在每壹個反應中都存在。蓋爾曼發現他可以建立壹個簡單的質子分裂或合成的反應模式。但是有幾個模式似乎不遵循守恒定律。然後他意識到，如果質子和中子不是固體物質，而是由三個更小的粒子組成，那麽他可以讓所有的碰撞反應都遵循簡單的守恒定律。經過兩年的努力，蓋爾曼證明了這些更小的粒子壹定存在於質子和中子中。他將其命名為“k-works”，後縮寫為“KWOKS”。不久後，他在詹姆斯·喬伊斯的著作中讀到壹句話“三誇克”，於是他將這種新粒子重新命名為誇克。麻省理工學院(MIT)的Jerome Friedman，斯坦福直線加速器中心(SLAC)的Henry kendall和RichardTaylor，他因在斯坦福1967至1973期間進行的壹系列電子對質子和中子深度非彈性散射的開創性實驗工作獲得了1990年諾貝爾物理學獎。這表明，人們終於在科學上認識到了誇克的存在。加拿大人泰勒於1950年獲得理學學士學位，1952年獲得碩士學位，1962年獲得博士學位，1968年成為斯坦福直線加速器中心副教授。1970，晉升為教授。弗裏德曼，美國人，1950獲得芝加哥大學學士學位，1953獲得碩士學位，1956獲得博士學位。1960來麻省理工做副教授，1967升任教授。1983-1988曾任該所物理系系主任。美國人肯德爾於1950獲得阿默斯特學院學士學位，1954獲得麻省理工學院物理學博士學位，兩年後成為斯坦福大學副教授。他從65438年到0967年是麻省理工學院的教授。斯坦福直線加速器中心的實驗類似於盧瑟福驗證核模型的實驗。就像盧瑟福由於觀測到大量α粒子的大角度散射而預言原子中存在原子核壹樣，斯坦福直線加速器中心被大量以前沒有預料到的電子散射。證實核結構中存在點狀成分，現在理解為誇克。蓋爾曼在1964預言了誇克的存在，同時加州理工的G·茨威格也獨立提出了這壹預言。在斯坦福直線加速器中心-麻省理工學院的實驗之前，沒有人能拿出令人信服的動力學實驗來證明質子和中子中存在誇克。事實上，當時的理論家並不清楚誇克在強子理論中的作用。正如Jowers C Jarlskog在諾貝爾頒獎典禮上向瑞典國王介紹獲獎者時說的那樣，“誇克假說在當時並不是唯壹的假說。例如，有壹種模式叫做“核民主”。認為任何粒子都不能稱為基本單位，所有粒子都是同等基本的，互相構成。”1962年，斯坦福開始建造能量為10-20 GeV的大型直線加速器。經過壹系列改進，能量可以達到50GeV..兩年後，斯坦福直線加速器中心主任w·帕諾夫斯基得到了幾名年輕物理學家的支持，這些物理學家在他擔任斯坦福高能物理實驗室主任時與他壹起工作。泰勒是其中之壹，並擔任壹個實驗小組的組長。不久，弗裏德曼和肯德爾也加入了進來。那時他們是麻省理工學院的老師。他們壹直在5GeV劍橋電子加速器上做電子散射實驗，這是壹個容量有限的回旋加速器。但是斯坦福將會有壹個20GeV的加速器，可以產生“絕對強”的輻射束，高電流密度和外部輻射束。加州理工學院的壹個團隊也加入了合作，他們的主要工作是比較電子-質子散射和正電子-質子散射。來自斯坦福直線加速器中心、麻省理工學院和加州理工學院的科學家組成了壹個龐大的研究團隊(這個團隊被稱為A組)。他們決定建造兩臺能譜儀，壹臺是8GeV的大型接受譜儀，另壹臺是20GeV的小型接受譜儀。新設計的能譜儀和早期的能譜儀的區別在於，它們用壹條直線在水平方向聚焦壹點。這種新設計取代了舊設備的逐點聚焦，可以使散射角在水平方向散開，動量在垂直方向散開。動量的測量可以達到0.65438±0%，散射角的精度可以達到0.3毫弧度。當時的物理學主流認為質子沒有點結構，所以他們預期散射截面會隨著q2 (Q是傳遞給原子核的四維動量)的增大而迅速減小。換句話說，他們預計大角度散射很少，但實驗結果出乎意料地大。在實驗中，他們使用了各種理論假設來估計計數率，其中沒有壹種假設包括組成粒子。其中壹個使用了彈性散射中觀察到的結構函數，但實驗結果與理論計算相差壹兩個數量級。這是壹個驚人的發現。人們不知道這意味著什麽。世界上沒有壹個人(包括誇克的發明者和整個理論界)具體而確切地說:“尋找誇克，我相信它們在原子核裏。”在這種情況下，斯坦福直線加速器中心的理論家Bjorcken提出了校準無關性的觀點。在斯坦福讀研究生時，他和L·漢德壹起完成了非彈性散射的運動學研究。當Bjorcken在1965年2月回到斯坦福後，由於環境的影響，他很自然的又開始了電子這門學科。他記得在1961的斯坦福學術報告中，他從L Schiff那裏聽說非彈性散射是對質子中瞬時電荷的研究。這個理論解釋了電子的非彈性散射如何給出原子核中中子和質子的動量分布。當時，蓋爾曼將流代數引入場論，拋棄了場論中的壹些錯誤，保留了流代數的互易關系。阿德勒用定域流代數導出了中微子反應的求和規則。Bjorcken花了兩年時間，用流代數研究高能電子和中微子散射，目的是計算結構函數對整體求和規則的積分。並找出結構函數的形狀和大小。壹般來說，結構函數W1和W2是兩個變量的函數。這兩個變量就是四維動量傳遞的平方q2和能量傳遞V. Bjorcken認為結構函數W2只取決於這些變量的無量綱比ω=2Mv/q2(M代表質子質量)，即vW2=F(ω)，這就是Bjorcken標度無關性。他用了很多平行的方法，其中最投機的是點結構。流代數的求和規則隱含了點結構，但不壹定要求點結構。但根據這壹提示和其他使求和規則收斂的強相互作用概念，Bjorcken自然獲得了結構函數標定獨立性。校準獨立性提出後，很多人不相信。正如弗裏德曼所說，“提出這些觀點。我們不能完全確定。他是個年輕人，我們覺得他的想法很了不起。我們沒想到會看到點結構，但他說的只是壹大堆廢話。”1967年底，1968年初，關於深度非彈性散射的實驗數據開始積累。當肯德爾向比約肯展示壹個全新的數據分析時，比約肯建議使用與尺度無關的變量ω來分析這些數據。根據舊方法畫出的圖表，肯德爾說，“數據是分散的，就像壹只雞的爪印，上面蓋著繪圖紙。當用Bjorcken的方法(vW2 vs)處理數據時，它們以壹種強有力的方式集中起來。我記得巴爾默發現他的經驗關系式時的感覺——氫光譜的波長被絕對精確地擬合了。”5040001010105在第14屆國際高能物理會議上，弗裏德曼報告了第壹個結果。帕諾夫斯基作為會議的領導者，對提出核點結構的可能性猶豫不決。A組從20GeV的能譜儀收集到6和10散射的數據後，開始用8GeV的能譜儀做18，26和34散射。根據這些數據，發現第二結構函數W1也是單變量ω的函數，這意味著它與Bjorcken標度無關。所有這些分析結果在今天仍然是正確的，即使經過更精確的輻射校正，結果的差異也不超過65438±0%。從1970開始，實驗人員用中子做了類似的散射實驗。在這些實驗中，他們交替測量氫(質子)和氘(中子)壹個小時，以減少系統誤差。早在1968年，加州理工學院的R·費曼就已經認為強子是由更小的“部分子”組成的。同年8月訪問斯坦福直線加速器中心時，他看到非彈性散射數據與比約肯標度無關。費曼認為部分子在高能相對論核中，即結構函數與部分子的動量分布有關。這是壹個簡單的動態模型。這是比約肯觀點的另壹種表述。費曼的工作極大地刺激了理論工作，出現了幾個新的理論。在克蘭(C. Gllan)和格羅斯(D. Gross)得出W1和W2的比值R與壹些質子的自旋密切相關的結論後，斯坦福直線加速器中心——麻省理工學院赫曼對誇克的要求，因此，其他假說被排除了。中子數據分析清楚地表明，中子產額不同於質子產額，這進壹步否定了其他理論假設。壹年後，CERN重空泡室中中微子的非彈性散射，有力地擴展了斯坦福直線加速器中心的實驗結果。為了考慮誇克之間的電磁相互作用和中微子之間的弱電相互作用的區別，斯坦福直線加速器中心的數據與斯坦福直線加速器中心的數據完全壹致。後來的μ子深度非彈性散射、正負電子碰撞、質子-反質子碰撞、強子噴流都表現出誇克-誇克相互作用。這些都有力地證明了強子的誇克結構。物理學家花了幾年時間才接受誇克。這主要是由於誇克的點結構與其在強子中的強約束之間的矛盾。正如Jowers Kaug在諾貝爾獎頒獎典禮上所說，誇克理論不能完全唯壹地解釋實驗結果。獲得諾貝爾獎的實驗表明質子也包含電中性結構。人們很快發現這就是“膠子”。在質子和其他粒子中，膠子將誇克粘合在壹起。1973年，格羅、F .威爾切克和H D .裏澤爾獨立地發現了非阿貝爾規範場的漸近自由理論。這個理論認為，如果誇克之間的相互作用是由色規範膠子引起的，那麽誇克之間的耦合在短距離內是對數減弱的。這個理論(後來被稱為量子色動力學)可以很容易地解釋斯坦福直線加速器中心的所有實驗結果。此外，漸近自由的對立面和長距離耦合強度的增加(稱為紅外奴役)解釋了誇克禁閉的機制。誇克之父蓋爾曼在1972第十六屆國際高能物理會議上說:“理論上不要求誇克在實驗室中是真正可測量的，但和磁單極子壹樣，它們可以存在於想象中。”簡而言之，斯坦福直線加速器中心的非彈性電子散射實驗顯示了誇克的類點行為。它是量子色動力學的實驗基礎。1967年，Weinberg和Salam獨立獲得了弱電統壹規範理論。1970年，為了在這個模型中引入誇克弱相互作用，glashow等人改進了Kabiber介紹的經典四費米弱相互作用中使用的方法，引入了粲誇克。1974證明了引入第三代誇克的必要性。1973年，日本物理學家小林誠(Makoto Kobayashi)和Maskawa俊秀(Toshihide Maskawa)引入第三代誇克解釋了弱相互作用下時間反轉的破壞，並得到實驗證實，獲得2007年諾貝爾物理學獎。